陶瓷气体放电管GDT优点：浪涌防护能力强、结电容低，插件气体放电管符号、绝缘电阻大；陶瓷气体放电管缺点：响应时间较慢、动作灵敏度不够高，插件气体放电管符号、甚至部分型号GDT会出现续流现象，插件气体放电管符号。这样精简地罗列出GDT的优缺点，您还有不明白的地方吗？在展开陶瓷气体放电管选型这个话题之前，有必要先对GDT参数进行详解：√直流击穿电压：亦称直流火花放电电压，是指施加缓慢升高的直流电压时，GDT火花放电时的电压；√脉冲击穿电压：亦称比较大冲击火花放电电压，是指施加规定上升率和极性的冲击电压，在放电电流流过GDT之前，其两端子间的电压比较大值；√标称冲击放电电流：是指给定波形的冲击电流峰值，一般为8/20μs的脉冲电流波形，为GDT的额定值；√耐冲击电流寿命：衡量GDT耐受多次冲击电流的能力，在一定程度上反映了GDT的稳定性及可靠性；玻璃气体放电管的孤光电压大约为30V左右。插件气体放电管符号

玻璃放电管（又称***放电管、防**）是20世纪末新推出的防雷器件，它兼有陶瓷气体放电管和半导体过压保护器的优点：绝缘电阻高（≥100MΩ）、极间电容小（≤0.8pF）、放电电流较大（比较大达3kA）、双向对称性、反应速度快（不存在冲击击穿的滞后现象）、性能稳定可靠、导通后电压较低，此外还有直流击穿电压高（比较高达5000V）、体积小、寿命长等优点。其缺点是直流击穿电压分散性较大（±20%或30%）。玻璃气体放电管具有较小的体积，可节约PCB空间。 插件气体放电管符号在上升陡度低于100V/s的电压作用下，放电管开始放电的平均电压值称为其直流放电电压。

状态翻转及短路反射在放电管的初始放电阶段，从开路状态转变到导通状态。在整个转变过程中，暂态电流的变化率相对较大，而这一变化中涉及的暂态电流也将在空间内形成电磁场，并向四周辐射，**终对附近的信号线、电源线等形成干扰作用，或者周围电气回路也会形成感应电压。一般情况下，可采取屏蔽、滤波或者降低耦合等方法，起到有效的抑制作用。当导通了放电管之后，入射波就会受到反射影响，对电子设备起到保护作用，但是也要考虑到，由于反射波电流而形成的空间电磁场，会将能量辐射到周围，必须采取有效的抑制措施。

气体放电管在综合浪涌保护系统中的应用自动控制系统所需的浪涌保护系统一般由二级或三级组成，利用各种浪涌抑制器件的特点，可以实现可靠保护。气体放电管一般放在线路输入端，做为一级浪涌保护器件，承受大的浪涌电流。二级保护器件采用压敏电阻，在μs级时间范围内更快地响应。对于高灵敏的电子电路，可采用三级保护器件TVS，在ps级时间范围内对浪涌电压产生响应。如图4所示。当雷电等浪涌到来时，TVS首先起动，会把瞬间过电压精确控制在一定的水平;如果浪涌电流大，则压敏电阻起动，并泄放一定的浪涌电流;两端的电压会有所提高，直至推动前级气体放电管的放电，把大电流泄放到地。 在通流范围内，气体放电管可反复导通使用。

气体放电管保护运用中容易出现的问题时延脉冲及续流当放电管处于工作状态时，从暂态电压到达放电管的直流放电电压与发生实际的放电动作之间，存在着一段时间的延迟，而延迟的长短与过电压的波头上升陡度有关。在通常情况下，气体放电管并不是单独使用，而是在放电管周围放置一些其他的保护元件，对延时脉冲起到一定的抑制作用，从而达到更好的保护电子设备的目的。豆丁续流的产生主要是由于放电管泄放过电流之后，被保护线路中的电压仍处于工作状态，并且处于放电管的感受范围之内，即常说的“续流”。如果存在大量的续流，那么对被保护的线路以及放电管等形成极大影响。当熔断器的额定电流和被保护电路的电流处于较高的情况下，就容易在放电管的弧区内形成续流。 玻璃气体放电管是一种开关型保护器件。插件气体放电管符号

气体放电管的绝缘阻抗一般为G欧姆级别。插件气体放电管符号

陶瓷气体放电管GDT选型注意事项：一个电路防护方案能否得到有效地实施，与合适型号的电路保护器件脱不了干系。那么，在方案实施过程中，该如何正确选择对应型号的陶瓷气体放电管呢？1）直流击穿电压选取应该参考电路的工作电压，其电压值应该大于被保护线路的最大工作电压。2）脉冲击穿电压要考虑浪涌测试等级，一般浪涌测试波形的上升时间为微秒级的脉冲波形，如8/20μs电流波和10/700μs电压波，与GDT脉冲击穿电压测量电压上升速率1000V/μs为一个数量级，如采用10/700μs的波形测试4000V，GDT的脉冲击穿电压要小于4000V，这样在测试时GDT才能导通。3）GDT由于击穿电压误差大，一般不并联使用在电路中；4）GDT是一种开关型过电压保护器件，导通后电压较低，不能单独应用于较高的电源线保护，可以在GDT上串联MOV或PTC等限制续流的问题；5）要根据电路设计布局选择封装形式。GDT封装的大小反应其防护等级大小，封装越大耐冲击电流的能力越强，防护等级就越高。插件气体放电管符号

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