波片，光与物质中的原子或分子的相互作用与光的波长有关。这种相关性的一个体现是共振作用，可以通过物质的色散方程描述。另一个体现是这种共振作用可以产生双折射现象，也就是物质的折射率随光的偏振方向发生改变。在某些晶体中，原子的规则排列会导致在不同方向上振动的电矢量具有不同的共振频率。产生的一个结果是，不同偏振方向的光具有不同的折射率，北京胶合型零级波片的特点。与物质的色散不同，双折射比较容易避免，例如采用非晶的材料如玻璃，北京胶合型零级波片的特点，或者采用具有简单对称晶格结构的晶体，如氯化钠或砷化镓。另一方面，北京胶合型零级波片的特点，我们也可以利用双折射的性质来改变或调制光的偏振态。这种光学元件通常被称之为双折射波片，或简称为波片。波片按照功能分类，可分为零级波片、多级波片和消色差波片。北京胶合型零级波片的特点

消色差波片使用带宽更宽。普通消色差波片由一片晶体石英和一片氟化镁晶体组成，使用带宽大概几百纳米。消色差波片由三片不同的晶体材料组成，分别是晶体石英，氟化镁晶体和宝石晶体，使用带宽可以达到上千纳米左右，且延迟曲线非常平坦。消色差波片特点：1）可提供多个范围；2）在每个宽光谱范围内平坦响应；3）λ/4和λ/2延迟性。与标准波片不同，消色差波片可实现恒定的相移，不受所使用的光线的波长影响。这种波长单独性通过使用两种不同的双折射晶体材料实现。在波长范围内延迟的相对位移通过所使用的两种材料进行均衡抵消。平坦响应尤其适用于可调激光、多激光线系统以及其他宽光谱源。北京胶合型零级波片的特点消色差波片适合宽波带应用，因此消色差波片又是宽带波片。

真零级波片，延迟量的波长敏感度低，温度稳定性高，接受有效角度大，性能优于其他两种波片。但真零级波片往往非常的薄，以石英为例，其在可见光部分双折射系数约为~0.0092。一个550nm为中心波长的真零级四分之一石英波片其厚度只有15um。如此薄的波片在制造和使用上都会遇到不少困难。用于旋转化（λ/ 2）或在线性和圆偏振（λ/ 4）之间转换。 当对波长和温度的敏感度不重要时推荐高性能和高激光损伤阈值型号。适用于窄带宽激光及稳定的工作温度范围。波段：193nm-1550nm。适合于工作在温度稳定的环境下，高表面质量10-5。

波片的介绍：真零级波片，延迟量的波长敏感度低，温度稳定性高，接受有效角度大，性能优于其他两种波片。 多级波片的厚度等于多个全波厚度（n×waves）加一个所需延迟量厚度。多级波片相对比较容易制造，缺点是其对波长，温度，入射角均很敏感。胶合零级波片（复合波片）是将两个多级波片胶合在一起。通过将一个波片的快轴和另一个波片的慢轴对准以消除全波光程差，只留下所需的光程差。胶合波片可以在一定程度上改善温度对波片的影响，但另一个结果是其增加了波片延迟量对入射角度及波长的敏感性。 相比石英和云母而言，聚合物材料的双折射系数比较小，均一性好，所以更适合制造真零级波片，尤其是在可见波段及大口径波片。加工波片的材料通常有石英、云母、氟化镁和硫化镉等晶体。

波片是能使互相垂直的两光振动间产生附加光程差（ 或相位差）的光学器件。通常由具有精确厚度的石英、方解石或云母等双折射晶片做成，其光轴与晶片表面平行。以线偏振光垂直入射到晶片，其振动方向与晶片光轴夹 θ 角（ θ≠0、 ），入射的光振动分解成垂直于光轴（o 振 动）和平行于光轴（e振动）两个分量，它们对应晶片中的 o光和e光（见双折射）。多级波片的厚度等于多个全波厚度（n×waves）加一个所需延迟量厚度。多级波片相对比较容易制造。怎样区分波片的快慢轴？福建高损伤阈值波片的原理

波片按结构来分，有多级波片，胶合零级波片或称复合波片及真零级波片。北京胶合型零级波片的特点

消色差波片通过将一个刻蚀不锈钢垫圈放置在两个双折射波片之间，并用环氧树脂将三片粘合在一起组装构成的。粘合剂只应用于波片通光孔径外缘。波片快轴方向除了在外壳上有标注外，还在三片式粘合部件上用铅笔标注。如果用户有需要，可以将波片从外壳上拆下，用于定制或OEM应用。通过将多级晶体石英波片的快轴与氟化镁波片的慢轴对准，可以获得零级消色差波片，两块波片的光程差为λ/4或λ/2。晶体石英和氟化镁可大程度地降低色散，这样在消色差波片的工作范围内可得到名义上的平坦光谱响应。北京胶合型零级波片的特点

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