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深圳电磁场近场辐射测试方法 来电咨询 扬芯供应

信息介绍 / Information introduction

在近场工作区内针对主反射墙的吸波材料进行特定频段吸收特性的测试。测试近场工作区反射电平时,发射天线先置于暗室中心轴线上,接收天线置于正对被测墙壁的一个合理位置,并沿两天线轴线移动一段距离进行反射电平的测试。测试步骤:连接好测试系统,深圳电磁场近场辐射测试方法,按置发射天线及接收天线于测试位置Ⅰ;设置信号源频率为1GHz,输出功率调至合适大小使发射天线辐射信号,接收天线在正对发射天线方向,深圳电磁场近场辐射测试方法,深圳电磁场近场辐射测试方法,沿待测行程线移动,并记录接收信号曲线,测试曲线作为这条行程线的参考电平线;将接收天线方向朝向被测墙壁吸波材料方向,接收天线沿这条测量行程线移动,并记录空间驻波曲线。从物理概念上讲,无功近场区是一个储能场。深圳电磁场近场辐射测试方法

辐射近场测量的研究与误差分析的探讨是同时进行的,研究结果表明:辐射近场测量的主要误差源为18项,大致分为4个方面,即探头误差、机械扫描定位误差、测量系统误差以及测量环境误差。对于平面辐射近场测量的误差分析已经完成,计算机模拟及各项误差的上界也已给出;柱面、球面辐射近场测量的误差分析尚未完成。对于平面辐射近场测量而言,由基本理论可知,在θ=-90°或90°(θ为场点偏离天线口面法线方向的方向角)时,这种方法的精度明显变差,因此平面辐射近场测量适用于天线方向图为单向笔形波束天线的测量,可信域(-θ,θ)中的θ值与近场扫描面和取样间距有如下关系(一维情况):θ=arctg[(L-X)/2d],式中L为扫描面的尺寸;X为天线口径面的尺寸;d为扫描面到天线口径面的距离。深圳电磁场近场辐射测试方法实际上电场和磁场互相产生,这样的“单独”波就是无线电波。

散射近场测量:当辐射体变为散射体时,辐射近场测量转换为散射近场测量。由于散射体是无源的,因此需要一个照射源对其进行照射,同辐射近场测量一样,散射近场测量也有3种取样方式,分别称为平面散射近场测量和柱面散射近场测量以及球面散射近场测量。平面散射近场已取得了许多研究成果,柱面、球面散射近场测量的研究成果公开报道的文献很少。散射体的散射特性通常用雷达散射截面(RadarCrossSection,简写为RCS)来衡量,有一定量和相对量之分,一定量一般是以一个已知散射体的RCS为标准来标定待测散射体的RCS,标准值来自理论计算和测量值;相对量用散射方向图来表示。

近区场通常具有如下特点:近区场内,电场强度与磁场强度的大小没有确定的比例关系。即:E377H。一般情况下,对于电压高电流小的场源(如发射天线、馈线等),电场要比磁场强得多,对于电压低电流大的场源(如某些感应加热设备的模具),磁场要比电场大得多。近区场的电磁场强度比远区场大得多。从这个角度上说,电磁防护的重点应该在近区场。近区场的电磁场强度随距离的变化比较快,在此空间内的不均匀度较大。远区场的主要特点如下:在远区场中,所有的电磁能量基本上均以电磁波形式辐射传播,这种场辐射强度的衰减要比感应场慢得多。在远区场,电场强度与磁场强度有如下关系:在国际单位制中,E=377H,电场与磁场的运行方向互相垂直,并都垂直于电磁波的传播方向。远区场为弱场,其电磁场强度均较小过渡区是指近场和远场之间的部分(有些模型没有定义过渡区)。

近场成像实验与常规的近场散射实验相比,其明显差别就在于成像实验要进行扫频测量,这是理论所要求的。这样,测量系统就必须具备宽频带特性。发射、接收系统仪器的系统误差可以通过仪器自行校准进行消除,宽带发射、接收探头(天线)由于口径尺寸较大以及与目标之间的电磁耦合,所以对其发射、接收的电磁场必须进行修正,修正的方法是在它们发射、接收的电磁场中乘以复系数,系数的量值由理论值与测量值的比值来定。在此修正理论下,对金属长方体、圆柱体以及四尾翼导弹模型进行了实验测量,其成像结果是令人满意的。转发后的信号被调制为正弦波,电压呈极性变化。深圳电磁场近场辐射测试方法

一般来说我们把菲涅耳衍射称为近场衍射。深圳电磁场近场辐射测试方法

近场工作区反射电平测试原理:采用自由空间电压驻波比法测量近场工作区反射电平,测量原理是基于微波暗室中存在有直射信号和反射信号,微波暗室中空间任意一点的场强是直射信号和反射信号的矢量合,在空间形成驻波,驻波数值的大小就反映了微波暗室内反射电平的大小。当接收天线主瓣对准发射天线时,所接收到的信号为ED。移动接收天线,则接收天线的直射信号ED与反射信号ER的相对相位将会改变,此时接收天线收到的信号幅度将产生波动,这一波动反映空间固有驻波,由此即可得到反射电平。深圳电磁场近场辐射测试方法

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